Фелькнер И., Астрономия для любознательных людей. 1892

— 475 — помножая послѣднее выраженіе на массу М, получимъ. Но Му есть количество дѣйствія, и согласно сказанному на стр. 472, представляетъ собою силу, производящую ускоре­ ніе (¡, то-есть именно ту центробѣжную или центростреми­ тельную силу, которую мы ищемъ. Называя ее черезъ Р , имѣемъ: Мг2 К Эмблему центробѣжной силы изображаетъ отлично праща , гдѣ она натягиваетъ шнурокъ потому, что круговое движеніе производится искусственно мускулами руки. Но представимъ себѣ шнурокъ порвавшимся; тогда, разумѣется, продолженіе кругового движенія возможно только при усло­ віи существованія между кулакомъ руки и камнемъ праща протяженія, равнаго этой силѣ. Другое выраженіе для той же силы Р получится изъ соображенія, что тѣло пробѣгаетъ всю окружность 2 ~Н , положимъ, въ і секундъ времени, слѣдовательно, скорость 2пВ ■ 4г*Л» его ѵ — —— , и ѵ‘ = — —— , вставляя вмѣсто ѵ въ фор- „ М с2 мулу дс— получимъ: „ 4 Мт .> 1 Р /<-------------* Р Л ’ пли Р — 4 М к2 В ¥ Для другой какой нибудь силы Р , , радіуса В , , 4 М ц2Р М і и времени , получимъ тоже — і . Раздѣляя одно на другое, окончательно имѣемъ: массы 1 _ - Х * я . ѵ *.* ~ м , л в , л «» • • Отсюда: 1) /Три одинаковыхъ массахъ и радіусахъ , цетпробѣж-і ныя пли центростремительныя, силы обратно пропорціо­ нальны квадратамъ временъ обращенія. 2) При одинаковыхъ временахъ обращенія, центральныя силы прямо пропорціональны массамъ и радіусамъ.