Труды 1-го Всероссийского съезда любителей мироведения-1921

Сама но себе проблема теоретического изучения разнообразных форм траекторий но которым движутся от Солнца корпускулы, весьма трудпа и в настоящее время не разрешима в полном объеме. Поэтому, Stürmer ввел некоторые упрощающие гипотезы, исключающие возмущающие причины. 1) Относительное движение Земли и Солнца не принимало ь во внимание, так как скорость движения корпускул бесконечно велика по сравнению со скоростями движении этих тел. 2) Корпускулы не подвержены никакой другой силе кроме силы-*е#ного магне­ тизма и следуют закону движения наэлектризованных частиц в постоянном магнитном поле. 3) Земной магнетизм rto Гауссу объясняется исключительно магнитными массами внутри Земли. И таким образом земное магнитное поле можно считать аналогичным магнитному нолю элементарного магнпта, помещенного в центре Земли, причем ось магнита pacno.i ж ¡на вдоль магнитной оси Земли, а южный полюс направлен к север­ ному земному полюсу. Пользуясь такими упрощающими гипотезами Stornier приступил к математическому исследованию этого сложного вопроса. Движение корпускул в иоле элементарного магнита, как известно, выражается системой дифференциальных уравнений. В дальнейшем изложении будем пользоваться системой С G S едишщ. Пусть М — магнитный момент элементарного магнпта. Н0 — величина магнитной силы в точке орбиты, где касательная к ней является нормалью к магнитной силе. S0 - р а д и ) с кривизны орбиты в этой точке. Введем постоянную С следующим уравнением с = / „ » • г Нд Sq где s0 будет постоянно вдоль всего пути движения корпускулы и является хара­ ктеристикой этого пути. Пусть элементарный магнит (фиг. 3) находится в начале прямоугольных коор­ динат, ось его расположена по оси Z-ов, а южный полюс направлен в сторону поло­ жительных Z-ов, тогда, если обозначим через х, у, г координаты точки, г — радиус вектор и s — дугу траектории, за единицу длины принимается постоянная С. Дифференциальные уравнения траектории ианпшутся , d2 x „ dz , а dy rs , , = S y z — ( 3 z 2 — r!) 1 dsa ds ds r*dSy = ( 3 z ’ - r 2) dx - 3 x z dz ds2 ds ds , d2 z „ dy „ dx r5 = 3 x z — L — 3 y z ds2 ds ds Д 1 яположительных частиц знаки вторых частей ураан.должны быть обратные т. е. и н ы м и словамидостаточно х заменить — х и л и повернуть ось х-ов. Введя цилиндрические координаты ур. х = В Cos cp y = RS i n » после интегрирования получаем д*я угла о уравнения R2 di = 2r + R’ .............................................П(а) ds rJ