Фелькнер И., Астрономия для любознательных людей. 1892

— 74 дуги А А'. Но какъ численная величина притяженія не играетъ въ данномъ случаѣ никакой роли, то законъ остается въ полной силѣ, и секторъ АОЛ', описанный точкою А, при второмъ условіи, долженъ быть непремѣнно равенъ сектору АО С , что возможно лишь, когда С находится внѣ сектора ЛОА’, то есть, когда падающее тѣло уклоняется въ сторону вращенія земли, или, другими словами, пріобрѣтетъ въ эту сторону нѣкоторое ускореніе. Итакъ, если въ туманности началось сгущеніе въ цен­ трѣ и отъ сжатія повсюду часть рѣдчайшаго газа пре­ вратилась въ капли жидкости, какъ паръ превращается въ пашей атмосферѣ въ дождь, то капли эти съ величайшей высоты будутъ стремиться къ центру и, падая, пріобрѣтутъ ускореніе въ сторону вращенія туманности. Очевидно, уско­ реніе получится тѣмъ большее, чѣмъ высота паденія значи­ тельнѣе и, понятно также, что черезъ треніе падающихъ жидкихъ частицъ космической матеріи о газообразныя, уско­ реніе первыхъ мало-по-малу сообщится цѣлой массѣ. Ко­ роче сказать, результатомъ сжатія и сгущенія въ цен­ трѣ будетъ постепенное увеличеніе угловой скорости всей массы и, слѣдовательно, быстрѣйшее вращеніе туманности около оси. Но законы такого случая опять извѣстны въ механикѣ. Но-первыхъ, матерія должна принять форму сфероида, то есть шара, сплюснутаго у полюсовъ; во вторыхъ, если ско­ рость переступить извѣстные предѣлы, то въ плоскости эк­ ватора долженъ образоваться кольцеобразный поясъ, цен­ тробѣжная сила частицъ котораго превзойдетъ силу притя­ женія центральной части туманности. Слѣдствіемъ избытка центробѣжной силы, конечно, будетъ разрывъ и разрывъ не­ премѣнно съ краю, гдѣ скорость больше. Такимъ образомъ туманность получитъ форму, изобра­ женную на фиг. 47. Необходимъ особенно благопріятный случай однородности пояса, чтобъ онъ послѣ отрыва остал­ ся кольцомъ, какъ случилось около Сатурна; гораздо чаще, отъ неодинаковой скорости составныхъ частицъ и не вез­ дѣ одинаковой плотности матеріи, кольцо скоро тоже раз­ рывается и образуетъ клочья, продолжающіе обращаться около центральной массы, въ перегонку другъ съ другомъ. При этомъ они сталкиваются, трутся между собою, обмѣни­ ваются скоростями и въ концѣ концовъ опять сливаются въ одно общее шаровидное облако, которое со среднею ско­ ростію сохранитъ обращеніе около центра притяженія, и кромѣ того пріобрѣтетъ еще новое вращеніе около собствен­ ной оси, въ ту же сторону; но положеніе этой оси въ про­ странствѣ опредѣлится совокупностію всѣхъ возмущающихъ